Исходя из результатов экспериментальных и теоретических исследований начальных стадий электрического пробоя в газах высокого давления, дается дальнейшее развитие представлений об образовании на этих стадиях плазмы с высокой концентрацией заряженных частиц. Под начальными стадиями понимаются три: зарождение и нарастание лавины ионизации; переход лавины в плазменное состояние и далее в плазменный стример. Эти стадии, по существу, определяют характер развития пробоя вплоть до его завершения. Качественно описан механизм распространения плазменных стримеров, который связывают с фотоионизацией, производимой коротковолновым оптическим тепловым излучением стримера и излучением из неравновесной переохлажденной плазмы стримера, возникающим в процессе трехчастичной ударной рекомбинации. Вновь зарожденные при этом лавины и стримеры распространяются в усиленном электрическом поле, что и приводит к эффективному ускорению процесса перекрытия разрядного промежутка. Получены формулы для времен перехода между различными стадиями и скоростей распространения фронтов ионизаций на начальных стадиях.
Using the results of experimental and theoretical investigations of initial stages of the high pressure gases breakdown the development of the assignments of the formation of plasma with the high concentration of the charged particles in these stages is presented. Under the initial stages we mean the following three stages: the creation evolution of the ionization avalanche, its transformation into the plasma avalanche and then formation of the plasma streamer. The initial stages essentially define of the breakdown development up to the ending. The mechanism of the plasma streamers propagation, which connected with photoionization, produced by the short-wave optical thermal radiation of streamer and radiation from nonequilibrium suppercooled plasma, appearing in the process of threeparticle shock recombination are qualitative described. New created avalanches propagate in an intensified electric field that leads to the affective accelararition of the breakdown up to the breach of the discharged gap. The formulas for the transformation times between the initial stages of the breakdown and the velocities for their front’s propagations are obtained.
Идентификаторы и классификаторы
- SCI
- Физика
Из приведенного выше анализа начальных стадий пробоя газов высокого давления можно сделать следующие выводы.
1. Единый процесс стримерного пробоя газа условно можно разделить на три стадии. На первой стадии зарождается лавина ионизации от случайного электрона (либо от предыонизации внешним источником лавины), которая, развиваясь во времени, приводит к росту концентрации электронов, что вызывает искажение теплового электрического поля. В результате наблюдается переход лавины в плазменное состояние еще до искажения внешнего электрического поля; когда происходит экранировка теплового поля в радиальном направлении, наступает вторая стадия развития лавины ионизации при rD ≈ rl.
Образование в лавине ионизации плазменной области приводит к прекращению ее расширения в радиальном направлении; в продольном же направлении (вдоль поля) плазменная лавина продолжает удлиняться со скоростью электронного дрейфа электронов во внешнем поле. Концентрация растет, растет и поле разделения зарядов. И это продолжается до тех пор, пока внешнее поле заэкранируется и в продольном направлении. В этот момент при rD ≈ rl плазменная лавина переходит в плазменный стример. Наступает третья стримерная стадия пробоя.
2. На третьей стадии пробоя падение электрического поля из-за продольной дебаевской экранировки вызывает остановку стримера, быстрое охлаждение электронов и интенсивную рекомбинацию. В плазменном стримере в процессе рекомбинации формируется мощный источник рекомбинационного излучения, зарождающий вне плазменной области вторичные лавины ионизации как анодо-, так и катодонаправленные. На этой стадии вновь рожденные вторичные лавины, искажающие внешнее электрическое поле по мере своего развития, приводят к быстрому прорастанию плазменной области в направлении к обоим электродам, т. е. к распространению стримера. Сначала появляется медленный анодный стример, распространяющийся со скоростью электрического дрейфа, затем происходит возникновение быстрого катодного и ускорение анодного стримера. Скорость распространения стримеров возрастает в связи с ростом поля вне плазменной области перед и позади фронта ионизации.
3. Для реализации стримерного пробоя необходимы давления газов р0 выше пороговых. Наличие порога снизу по давлению объясняется необходимостью быстрого охлаждения плазменных электронов. Вместе с тем имеется ограничение отношения Е0/р0 сверху, обусловленное необходимостью превышения порога пробоя. Важно отметить, что существуют ограничения как снизу, так и сверху для напряженности внешнего электрического поля. Оно определяется не только необходимостью превышения порога пробоя, но и условием перехода плазменной лавины в плазменный стример до достижения лавиной анода.
Существование пороговых напряженностей внешнего электрического поля и давлений газа согласуется с экспериментом так же, как и оценка времен перехода между различными стадиями пробоя и скоростей распространения стримеров.
Если у вас возникли вопросы или появились предложения по содержанию статьи, пожалуйста, направляйте их в рамках данной темы.
Список литературы
1. Капцов Н. А. Электроника. - М.: Гостехиздат, 1959.
2. Мик Дж., Крэгс Дж. Электрический пробой в газах. - М.: Мир, 1960.
3. Браун С. Элементарные процессы в плазме газового разряда. - М.: Госатомиздат, 1961.
4. Леб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. - М.: Гостехиздат, 1950.
5. Ретер Г. Электронные лавины и пробой в газах. - М.: Мир, 1968.
6. Лозанский Э. Д., Фирсов О. Б. Теория искры. - М.: Наука, 1975.
7. Stritzke P., Sander I., Raether G.// J. Phys.D: Appl. Phys. 1977. V. 10. P. 2285.
8. Воробьев А. А., Руденко Н. С., Сметанин В. С. Техника искровых камер. - М.: Атомиздат, 1978.
9. Омаров О. А., Рухадзе А. А., Шнеерсон Г. А.// ЖТФ. 1979. Т. 49. С. 997; Омаров О. А., Рухадзе А. А.// Там же. 1980. Т. 50. С. 536.
10. Бройтман А. П., Омаров О. А., Решетняк С. А. Рухадзе А. А.: Краткие сообщ./ ФИАН. 1984. № 6. С. 50; № 8. С. 27, № 9. С. 44.
11. Остроушко В. М., Пащенко И. А.// Вопросы атомной науки и техники. 2006. № 5. С. 110.
12. Репьев А. Г. Репин П. Б., Покровский В. С.// ЖТФ. 2007. Т. 77. С. 57. EDN: RCSZNT
13. Лебедев Ю. А., Шахатов В. А., Бонифици Н. и др.: В сб. матер. XXXIII Междунар. конф. по физике плазмы и УТС. - Звенигород, 2006.
14. Дьяков А. Ф., Бобров Ю. К., Сорокин А. В., Юргеленас Ю. В. Физические основы электрического пробоя газов. - М.: Изд-во МЭИ, 1970.
15. Андреев С. И., Новикова Г. М.// ЖТФ. 1975. Т. 45. С. 1692; 1976. Т. 46. С. 227.
16. Давыденко В. А., Долгошеин Б. А., Сомов С. В.// ЖЭТФ. 1968. Т. 55. С. 435.
17. Омаров О. А. Импульсные разряды в газах высокого давления. - г. Махачкала: Изд-во Юпитер, 2001.
18. Месяц Г. А.// УФН. 2006. Т. 176. С. 1069. EDN: HVGXEX
19. Энциклопедия низкотемпературной плазмы/ Под ред. В. Е. Фортова. Вводный. Т. 2, разд. IV. - M.: Наука, 2000. EDN: VTIUNX
20. Дьяконов М. И., Качотровский В. Ю.// ЖЭТФ. 1989. Т. 95. № 5. С. 850.
21. Александров Н. Л., Базелян А. Э., Кочетов И. В.// Физика плазмы. 1995. Т. 21. С. 60. EDN: WIJUNR
22. Руденко Н. О., Сметанин В. И.// ЖЭТФ. 1971. Т. 61. С. 146.
23. Базелян Э. М., Райзер Ю. П. Искровой разряд. - М.: Изд-во МФТИ, 1997. EDN: TTDTWR
24. Асиновский Э. И., Василяк Л. М., Марковец В. В.// ТВТ. 1983. Т. 21. С. 371.
25. Бортник Н. М., Кочетов Н. И., Ульянов К. Н.// Там же. 1982. Т. 20. С. 193.
26. Wagner K. N.//Z. Phys. Rew. 1967. No. 3. Р. 177.
27. Hudson G. G., Loeh L. B.// Ibid. 1961. V. 123. P. 29.
28. Бобров Ю. К., Король Н. И., Юргеленас Ю. В.// Прикладная физика. 2000. № 2. С.45.
29. Chalmers I. D., Duffy H., Tedford D. I. The mechanism of spark breakdown in nitrogen, oxygen and sulphus hexafluoride// Proc. R. Soc. London. 1972. V. 329. P. 171.
30. Koppitz I. Z.// Naturforch. 1967. V. 22. P. 1089.
31. Бройтман А. П., Омаров О. А.// Письма в ЖТФ. 1981. Т. 7. С. 389.
32. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М.// Квантовая механика. - М.: Физматгиз, 1963. EDN: SIZIQJ
33. Vitel Y. S.// Phys. B. Atom and Md. Phys. 1987. V. 20. P. 2327.
Выпуск
Другие статьи выпуска
Приведено устройство точного позиционирования для электронных микроскопов, не создающее электромагнитных помех, которое может быть использовано в ряде биологических и других исследований, требующих полного отсутствия данных помех. При этом устройство обеспечивает приемлемую точность позиционирования, сравнимую с пьезомеханическими системами.
Рассмотрена возможность построения системы контроля поверхности космического аппарата (КА) при ударных воздействиях метеороидов и частиц космического мусора. Приведены аналитические расчеты, численное моделирование, а также экспериментальные данные.
Разработана технология изготовления неохлаждаемых микроболометрических фотоприемных устройств формата 320x240, чувствительных в спектральном диапазоне 8—14 мкм и состоящих из матричного микроболометрического приемника мостикового типа, термоэлектрического стабилизатора температуры и малогабаритного вакуумного корпуса, снабженного просветленным германиевым окном и газопоглотителем. Достигнута разность температур, эквивалентная шуму, менее 100 мК при угле зрения 60° и частоте кадров 50 Гц.
Рассмотрена архитектура модернизированного универсального спектрального вычислительного комплекса КСВУ-12, позволяющего производить исследования оптических спектров кристаллов CdS, CdSe методом экситонной спектроскопии и фотоэлектрических характеристик гетероструктур на основе соединений А2B6—A3B5.
Сообщено об исследованиях клеевых составов ЭПК-1, ЭЛК-1, ЭЛК-5, разработанных в ОАО “Композит”. Приведены сравнительные данные исследований по составам клеев на основе эпоксикремнийорганической смолы СЭДМ-3Р и отвердителей ЭПК-1, ЭЛК-5. Показано, что клеи обладают высокими адгезионными свойствами к материалам InSb, GaAs, германию, кремнию, лейкосапфиру; способны выдержать многократные (до 100) циклические изменения температур на этих материалах от -196 до 100 °С; имеют малый показатель газовыделения при 125 °С в вакууме (2—5)·10-6 мм рт. ст. Низкая вязкость клеев позволила получить клеевой шов 1—3 мкм. Клеи химически устойчивы в органических растворителях типа диметилформамида, толуола, изопропилового спирта, моноэтано-ламина и минеральных кислотах. Клеи ЭПК-1, ЭЛК-1, ЭПК-5 имеют коэффициент пропускания не менее 0,9 в области атмосферных окон 3—5 и 8—12 мкм и могут быть использованы в качестве оптических клеев для этих областей спектра. По совокупности исследованных свойств клеи ЭПК-1, ЭЛК-1, ЭПК-5 соответствуют требованиям, предъявляемым к клеям для приборов фотооптического приборостроения.
Разработан метод трехточечной коррекции неоднородности фотоприемных устройств. Полиномиальная модель элементов линеаризирует процесс коррекции и упрощает реализацию. Метод рассмотрен для коррекции по сигналам сцены и коррекции с использованием эталонных сигналов.
Исследованы четыре образца молекулярно‐лучевой эпитаксии (МЛЭ) CdxHg1-xTe, имеющих одинаковый состав х = 0,22, но различные концентрации электронов, причем часть из них имела на поверхности широкозонный варизонный слой. Диэлектриком в МДП‐струк-турах служил анодный окисел. Для коррекции экспериментально измеренных вольт-фарадных характеристик (ВФХ) в целях исключения влияния базового сопротивления предложена соответствующая процедура. Для одного из образцов определено генерационное сопротивление области пространственного заряда МДП‐структуры, находящейся в режиме сильной инверсии.
Рассмотрены особенности схемотехнического моделирования интегральных схем матричных мультиплексоров (ММ). Сформулированы основные требования, предъявляемые к средствам моделирования. Дано описание основных преимуществ симулятора ADiT, а также приведено сравнение точности и скорости моделирования относительно других программных продуктов.
Рассмотрена технология “взрывного” способа изготовления токоведущих систем и микроконтактов в больших интегральных схемах (БИС).
Представлены результаты исследования чувствительности фотоэлементов матричных фотоприемных устройств (ФПУ) производства Sofradir, ИФП СО РАН и ФГУП «НПО ″Орион“» при прохождении ФПУ циклов заморозки при температуре от 293 до 77 К. Рассмотрены зависимости чувствительности элементов от температуры абсолютно черного тела (АЧТ). Дана оценка частоты появлений дефектных по чувствительности элементов при разных температурах АЧТ и многократных циклах заморозки ФПУ. Предложен алгоритм обнаружения дефектных по чувствительности элементов приемника. Рабочий диапазон длин волн исследуемых приемников соответствует дальней ИК‐области 8—14 мкм.
Методами численного моделирования исследована зависимость нелинейной динамики неустойчивости, развивающейся при взаимодействии релятивистского электронного пучка с плотной плазмой от плотности пучка. Получены и проанализированы соответствующие решения.
Рассмотрена методика расчета вывода ускоренного пучка из циклотрона с использованием электростатического дефлектора. Приведены результаты оптимизации параметров выводной системы циклотрона для протонной терапии С235 (IBA, Бельгия) в целях увеличения эффективности вывода пучка. Полученные теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными данными. По результатам расчетов предложена новая конфигурация электростатического дефлектора, использование которой позволило значительно улучшить параметры выводной системы циклотрона.
Изучены численные решения уравнений, описывающих процесс ускорения ионов в холловском плазменном ускорителе (трастере). Система представляет собой трехкомпонентную плазму: нейтральные атомы, свободные электроны и однократно ионизированные атомы. В тракте ускорения ионы движутся без столкновений, т. е. длина свободного пробега ионов больше длины тракта ускорения, тогда как электроны движутся в диффузионном режиме поперек магнитного поля. Показано, что при использовании уравнения Пуассона для электрического поля система уравнений динамики не имеет акустической особенности, возникающей при решении квазинейтральной системы, при совпадении скоростей потока ионов и ионно‐звуковой.
Представлены экспериментальные результаты формирования и развития начальных стадий импульсного пробоя в аргоне атмосферного давления при таунсендовском и стримерном механизмах пробоя для различных начальных условий. Показано, что стримерный канал инициируется ярким свечением, появляющимся в точке критического усиления лавины на различных расстояниях от катода в зависимости от перенапряжения. Экспериментально измерены предпробойные токи для таунсендовского и стримерного механизмов пробоя и изучены особенности формирования искрового канала для этих механизмов.
Приведены результаты экспериментальных исследований спектрального состава импульсного рентгеновского излучения плазменного фокуса в диапазоне энергий квантов 1,5 кэВ ≤ hv ≤ 400 кэВ. В спектре излучения выделены три участка, в пределах каждого из которых спектр излучения носит квазитепловой характер с соответствующей эффективной температурой.
Приведены результаты теоретического анализа и экспериментального исследования теплофизического воздействия импульсной плазмы на сапфировые оболочки ламп. Показана связь возникающих в разрядной трубке напряжений и наведенного поглощения с температурным состоянием оболочки. Рассмотрено влияние дефектов структуры на механические и излучательные свойства сапфира при изменении температуры.
Исследованы полевая, температурная, ориентационная и координатная зависимости магнитного линейного двулучепреломления в монокристалле FeBO3: Mg. Полученные экспериментальные результаты позволили уточнить и конкретизировать структуру, а также выявить особенности технического намагничивания модулированной магнитной фазы этого слабого ферромагнетика. Показано, что используемая модель модулированной магнитной структуры кристалла вполне адекватно описывает экспериментальную ситуацию.
Представлены результаты экспериментального оптико‐акустического исследования ослабления фемто- и наносекундных импульсов биологическими тканями (мышечная и жировая ткань, кожный покров, молоко), а также порогов оптического пробоя на этих тканях. Показано, что глубина проникновения излучения коротких лазерных импульсов в биоткани такая же, как и для длинных. Однако амплитуда акустического отклика на процесс взаимодействия лазерных импульсов фемтосекундной длительности с биотканью в несколько раз превышает амплитуду отклика на взаимодействие с наносекундными импульсами той же энергии и спектрального состава.
Рассмотрены математические модели, вычислительные методы и технологии для решения многомерных задач электромагнетизма, описываемых системой уравнений Максвелла при гармонической зависимости полей от времени. Приведен сравнительный анализ методов конечных объемов и конечных элементов с векторными базисными функциями различных типов и порядков для аппроксимации различных постановок исходной проблемы, а также алгебраических подходов к эффективному решению получаемых больших систем линейных уравнений. Дано описание технологических современных принципов программной реализации и распараллеливания алгоритмов на многопроцессорных вычислительных системах. Приведены примеры численных экспериментов для характерных методических задач.
Последовательно изложен аксиоматический подход к построению лучевого метода, определяющий лучевые траектории как траектории переноса энергии локально‐плоских нормальных волн в вещественном фазовом пространстве. Предложен алгоритм глобальной классификации собственных значений дисперсионного тензора в многомерном случае, что делает возможным реализацию требуемого определения лучевого гамильтониана.
Издательство
- Издательство
- АО "НПО "ОРИОН"
- Регион
- Россия, Москва
- Почтовый адрес
- 111538, г Москва, р-н Вешняки, ул Косинская, д 9
- Юр. адрес
- 111538, г Москва, р-н Вешняки, ул Косинская, д 9
- ФИО
- Старцев Вадим Валерьевич (ГЕНЕРАЛЬНЫЙ ДИРЕКТОР)
- E-mail адрес
- orion@orion-ir.ru
- Контактный телефон
- +7 (499) 3749400